Узкий стол в прихожую консоль

Выбирайте узкий консольный стол шириной от 30 до 50 см – это оптимальное решение для небольших прихожих. Такая мебель не занимает много места, но обеспечивает удобство для хранения ключей, почты или декоративных элементов. Убедитесь, что высота стола составляет 75-85 см – это стандарт, подходящий для большинства интерьеров.

Обратите внимание на модели с полками или ящиками. Они позволяют организовать пространство, спрятав мелкие вещи, такие как перчатки или зонтики. Если прихожая узкая, выбирайте столы с открытой конструкцией – они визуально не перегружают помещение. Для более просторных зон подойдут варианты с закрытыми секциями.

Материал стола играет ключевую роль в его долговечности. Деревянные модели выглядят стильно и подходят для классических интерьеров. Металлические или стеклянные столы добавляют современности. Если прихожая активно используется, отдайте предпочтение влагостойким покрытиям или ламинированным поверхностям.

Цвет и дизайн стола должны гармонировать с остальной мебелью в прихожей. Нейтральные оттенки, такие как белый, серый или бежевый, легко вписываются в любой стиль. Яркие акценты, например, синий или зеленый, добавляют интерьеру индивидуальности. Не забудьте дополнить стол зеркалом или светильником – это сделает прихожую уютнее.

Как выбрать подходящий размер стола для узкой прихожей?

Начните с измерения свободного пространства в прихожей. Убедитесь, что между столом и другими предметами остается не менее 60 см для комфортного прохода. Если ширина прихожей менее 120 см, выбирайте стол глубиной до 30 см, чтобы он не загромождал пространство.

Оптимальная высота стола для прихожей – 75–80 см. Это стандартный уровень, подходящий для большинства людей. Если планируете использовать стул, проверьте, чтобы он легко помещался под столешницей.

• Длина стола зависит от назначения. Для хранения ключей и мелких вещей достаточно 40–60 см. Если нужны дополнительные функции, например, место для обуви или зеркало, выбирайте модели длиной 80–100 см.
• Учитывайте форму стола. Прямоугольные модели лучше вписываются в узкие пространства, а угловые экономят место в небольших прихожих.
• Проверьте наличие полок или ящиков. Они увеличивают функциональность стола, не занимая лишнего места.

Если прихожая очень узкая, рассмотрите складные или откидные модели. Они легко убираются, когда не используются, и не мешают передвижению.

Цвет и материал стола также влияют на восприятие пространства. Светлые оттенки визуально расширяют помещение, а гладкие поверхности делают его более просторным.

Какие материалы лучше всего подходят для консольного стола в прихожую?

Выбирайте массив дерева, если хотите долговечность и классический стиль. Дуб, орех или сосна устойчивы к царапинам и сохраняют внешний вид годами. Для современного дизайна подойдут МДФ или ДСП с ламинированным покрытием. Эти материалы легкие, доступные по цене и предлагают широкий выбор текстур и цветов.

Металл с порошковым напылением подчеркнет минимализм и добавит прочности. Сочетайте его со стеклом или деревом для создания контраста. Стеклянные столешницы зрительно увеличивают пространство, но требуют аккуратного ухода, чтобы избежать разводов и следов.

Для помещений с высокой влажностью выбирайте влагостойкие материалы, такие как пластик или плитка. Они устойчивы к коррозии и просты в уходе. Если важна экологичность, обратите внимание на бамбук или переработанные материалы. Они легкие, прочные и подчеркивают заботу о природе.

Учитывайте нагрузку на стол. Для тяжелых предметов предпочтите металлическую основу или толстую деревянную столешницу. Если стол будет использоваться редко, можно выбрать более легкие варианты, такие как МДФ или пластик.

Как организовать хранение вещей на узком консольном столе?

Используйте многофункциональные аксессуары, чтобы максимально задействовать пространство. Подберите компактные коробки или лотки для хранения ключей, перчаток и мелких предметов. Это поможет избежать беспорядка и быстро находить нужные вещи.

Разместите на столе стильную подставку для обуви или корзину для зонтов. Это не только добавит функциональности, но и сохранит порядок в прихожей. Выбирайте аксессуары, которые гармонируют с дизайном стола, чтобы создать целостный образ.

Идеи для вертикального хранения

Установите настенные полки или крючки над столом. Это освободит поверхность для декора и полезных мелочей. На полках можно разместить книги, сувениры или корзинки для хранения. Крючки идеально подходят для ключей, сумок или головных уборов.

Используйте органайзеры с кармашками, которые крепятся на стену. В них удобно хранить почту, перчатки или мелкие аксессуары. Такой подход экономит место и делает прихожую более организованной.

Практичные решения для мелких предметов

Предмет	Способ хранения
Ключи	Подставка с крючками или магнитная панель
Почта	Лоток или настенный органайзер
Перчатки	Корзина или карманный органайзер
Мелкие аксессуары	Коробка с отделениями

Добавьте декоративные элементы, такие как свечи или вазы, чтобы сделать стол более уютным. Подберите аксессуары, которые не занимают много места, но добавляют стиль. Это сделает прихожую не только функциональной, но и привлекательной.

Какие стили интерьера сочетаются с узким консолем в прихожей?

Узкий консольный стол отлично вписывается в минимализм благодаря своей компактности и лаконичным формам. Выбирайте модели с гладкими поверхностями, нейтральными оттенками и минимумом декора. Это создаст ощущение простора даже в небольшой прихожей.

Скандинавский стиль

Для скандинавского интерьера подойдут консоли из светлого дерева или с белой отделкой. Добавьте к ним текстильные аксессуары, например, лаконичные корзины для хранения или коврик с геометрическим узором. Такое сочетание добавит уюта и функциональности.

Современный стиль

Консоль с металлическими или стеклянными элементами идеально подчеркнет современный стиль. Рассмотрите модели с подсветкой или необычными формами. Дополните пространство зеркалом в строгой рамке или абстрактным настенным декором.

Для классических интерьеров выбирайте консоли с резными деталями и богатой отделкой. Подойдут модели из темного дерева с позолотой или патиной. Добавьте к композиции зеркало в роскошной раме и настольные светильники с изысканным дизайном.

В стиле лофт узкий консольный стол может быть выполнен из грубых материалов, таких как металл или необработанное дерево. Сочетайте его с индустриальными акцентами, например, кирпичной стеной или открытыми трубами. Это придаст прихожей брутальный и оригинальный вид.

Как правильно разместить консольный стол в ограниченном пространстве?

Используйте вертикальное пространство

Разместите над столом полку или зеркало, чтобы визуально расширить помещение. Это не только добавит функциональности, но и освободит поверхность стола от лишних предметов. Зеркало, установленное на уровне глаз, усилит освещение и сделает прихожую более просторной.

Организуйте хранение

Выбирайте модели с выдвижными ящиками или полками под столешницей. Это поможет хранить мелкие вещи, такие как перчатки, зонты или почта, не загромождая пространство. Если стол без встроенных систем хранения, используйте корзины или органайзеры, которые можно разместить рядом.

Установите стол вдоль стены, оставив не менее 60 см свободного пространства для прохода. Если прихожая очень узкая, рассмотрите вариант углового размещения – это сэкономит место и добавит удобства.

Какие аксессуары помогут дополнить интерьер с узким консольным столом?

Разместите декоративное зеркало над столом, чтобы визуально увеличить пространство и добавить свет в прихожую. Выберите модель с интересной рамой, которая подчеркнет стиль интерьера.

Добавьте настольную лампу или бра с мягким светом. Это не только создаст уютную атмосферу, но и сделает стол функциональным местом для поиска ключей или проверки внешнего вида перед выходом.

Исп# 1.3.1: Calorimetry- Differential Scanning

— Page ID

— 352502

\(

ewcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle

ightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \(

ewcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!

ightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(

ewcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \(

ewcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(

ewcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \(

ewcommand{

ange}{\mathrm{range}\,}\) \(

ewcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \(

ewcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \(

ewcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \(

ewcommand{

orm}[1]\\) \(

ewcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2

angle}\) \(

ewcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(

ewcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \(

ewcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(

ewcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \(

ewcommand{

ange}{\mathrm{range}\,}\) \(

ewcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \(

ewcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \(

ewcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \(

ewcommand{

orm}[1] #1 \\) \(

ewcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2

angle}\) \(

ewcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)\(

ewcommand{\AA}{de[.8,0]{x212B}}\)

A given closed system has an internal energy \(\mathrm{U}\) which, for a system containing \(\mathrm{n}_{1}\) moles of substance 1 in a single phase, is a function of temperature, pressure and composition. Thus

\[\mathrm{U}=\mathrm{U}\left[\mathrm{T}, \mathrm{P}, \mathrm{n}_{1}

ight]\]

The internal energy \(\mathrm{U}\) is an extensive function of temperature, pressure and composition. The differential dependence of \(\mathrm{U}\) is given in equation (b).

\[\mathrm{dU}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{P}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dP}+\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{n}_{1}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{p}} \, \mathrm{dn} \mathrm{n}_{1}\]

If the amount of substance \(\mathrm{n}_{1}\) is held constant, \(\mathrm{dn}_{1} = 0\). Then

\[\mathrm{dU}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{P}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dP}\]

At constant pressure, \(\mathrm{dP}=0\). Then

\[\mathrm{dU}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}\]

We define the heat capacity at constant pressure by equation (e).

\[\mathrm{C}_{\mathrm{p}}=\left(\frac{\partial \mathrm{H}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\]

The enthalpy \(\mathrm{H}\) of the system is defined by equation (f).

\[\mathrm{H}=\mathrm{U}+\mathrm{p} \, \mathrm{V}\]

The differential of equation (f) takes the following form.

\[\mathrm{dH}=\mathrm{dU}+\mathrm{p} \, \mathrm{dV}+\mathrm{V} \, \mathrm{dp}\]

Hence from equation (c),

\[\mathrm{dH}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dp}+\mathrm{p} \, \mathrm{dV}+\mathrm{V} \, \mathrm{dp}\]

Therefore

\[\mathrm{dH}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\left[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}+\mathrm{V}

ight] \, \mathrm{dp}+\mathrm{p} \, \mathrm{dV}\]

Hence at constant pressure,

\[\mathrm{dH}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\mathrm{p} \, \mathrm{dV}\]

At constant pressure and temperature [1],

\[\mathrm{dH}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}\]

Hence at constant pressure and temperature, from equation (e),

\[\mathrm{C}_{\mathrm{p}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\]

The partial derivative in equation (l) refers to the dependence of internal energy on temperature at constant pressure. We encounter a problem in practical terms because we cannot readily measure the dependence of internal energy on temperature at constant pressure. We manipulate equation (l) to produce the required information. The following Maxwell equation relates the dependence of internal energy on pressure and volume.

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \,\left(\frac{\partial \mathrm{V}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}\]

For a given system, the isothermal compressibility \(\kappa_{\mathrm{T}}\) is defined by equation (n).

\[\kappa_{\mathrm{T}}=-\left(\frac{\partial \mathrm{V}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} / \mathrm{V}\]

Hence,

\[\left(\frac{\partial \mathrm{V}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=-\kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}\]

Therefore [2]

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=-\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}\]

Also [3],

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=\mathrm{T} \,\left(\frac{\partial \mathrm{p}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\mathrm{p}\]

But the isobaric expansivity \(\alpha_{\mathrm{p}}\) is defined by equation (r).

\[\alpha_{\mathrm{p}}=\left(\frac{\partial \mathrm{V}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} / \mathrm{V}\]

From a calculus operation,

\[\left(\frac{\partial p}{\partial T}

ight)_{V, n_{1}} \,\left(\frac{\partial T}{\partial V}

ight)_{p, n_{1}} \,\left(\frac{\partial V}{\partial p}

ight)_{T, n_{1}}=-1\]

Hence

\[\left(\frac{\partial \mathrm{p}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}=\frac{\alpha_{\mathrm{p}}}{\kappa_{\mathrm{T}}}\]

From equation (q),

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=\mathrm{T} \, \frac{\alpha_{\mathrm{p}}}{\kappa_{\mathrm{T}}}-\mathrm{p}\]

Hence using equation (o),

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=-\left(\frac{\alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{T}}{\kappa_{\mathrm{T}}}-\mathrm{p}

ight) \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}\]

Or,

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}}=\mathrm{p} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}-\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}\]

Therefore using equation (c),

\[\mathrm{dU}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}} \, \mathrm{dT}+\left(\mathrm{p} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}-\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}

ight) \, \mathrm{dp}\]

Hence,

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\left(\mathrm{p} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}-\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}

ight) \,\left(\frac{\partial \mathrm{p}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}\]

But from equation (t),

\[\left(\frac{\partial \mathrm{p}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}=\frac{\alpha_{\mathrm{p}}}{\kappa_{\mathrm{T}}}\]

Therefore [4]

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\left(\mathrm{p} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}-\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}

ight) \,\left(\frac{\alpha_{\mathrm{p}}}{\kappa_{\mathrm{T}}}

ight)\]

Or [5],

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\mathrm{p} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}+\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}}^{2} \, \mathrm{V} / \kappa_{\mathrm{T}}\]

Hence we relate the dependence of \(\mathrm{U}\) on temperature at constant pressure to the dependence of \(\mathrm{U}\) on temperature at constant volume. On the R.H.S of equation (z) the second and third terms relate to the interaction between chemical substances in the system. The second term in \(\mathrm{p} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}\) describes the role of intermolecular attractive force; the third term describes the role of intermolecular repulsive forces [6]. For many systems (e.g. perfect gases and liquid toluene), the two terms on the R.H.S. of equation (z) cancel out such that \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\) equals \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}\).

Both terms on the R.H.S. of equation (z) are positive. In the case of liquid water at \(298.15 \mathrm{~K}\) and ambient pressure, \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\) is less than \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}\). In most cases, the difference is small. For example, in the case of liquid water at \(298.15 \mathrm{~K}\) and ambient pressure, \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\) is \(0.4 \%\) less than \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}\) [7]. In the case of hexane at \(298.15 \mathrm{~K}\) and ambient pressure, the difference is \(2 \%\) [8]. \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\) is less than \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}\) indicating that the attractive term in equation (z) wins out over the repulsive term.

Footnotes

[1] From equation (h),

\[\left(\frac{\partial \mathrm{H}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}+\mathrm{p} \,\left(\frac{\partial \mathrm{V}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}\]

[2] \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{p}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{\mathrm{l}}}=-\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}, \mathrm{n}_{1}} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}\)

[3] From a calculus operation,

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{V}}

ight)_{\mathrm{T}}=\mathrm{T} \,\left(\frac{\partial \mathrm{p}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}}-\mathrm{p}\]

[4]

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\left(\mathrm{p} \, \kappa_{\mathrm{T}} \, \mathrm{V}-\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}

ight) \,\left(\frac{\alpha_{\mathrm{p}}}{\kappa_{\mathrm{T}}}

ight)\]

[5]

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}-\mathrm{p} \, \alpha_{\mathrm{p}} \, \mathrm{V}+\mathrm{T} \, \alpha_{\mathrm{p}}^{2} \, \mathrm{V} / \kappa_{\mathrm{T}}\]

[6] J. S. Rowlinson and F. L. Swinton, Liquids and Liquid Mixtures, Butterworths, London, 3rd edn.,1982, p.38.

[7] From \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}=\mathrm{C}_{\mathrm{V}}=75.48 \mathrm{~J} \mathrm{~K}^{-1} \mathrm{~mol}^{-1}\)

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=75.29 \mathrm{~J} \mathrm{~K}^{-1} \mathrm{~mol}^{-1}\]

[8] From \(\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{V}, \mathrm{n}_{1}}=\mathrm{C}_{\mathrm{V}}=131.35 \mathrm{~J} \mathrm{~K}^{-1} \mathrm{~mol}^{-1}\)

\[\left(\frac{\partial \mathrm{U}}{\partial \mathrm{T}}

ight)_{\mathrm{p}, \mathrm{n}_{1}}=128.90 \mathrm{~J} \mathrm{~K}^{-1} \mathrm{~mol}^{-1}\]